🚒 🌻 👖 ثنائية الموجة الجسيمية: بشكل واضح 🌡️ 🕤 👩🏻‍🌾

"إذا كنت تعتقد أنك تفهم نظرية الكم ... فأنت لا تفهم نظرية الكم." - فينمان ر ، محاضرات "طبيعة القوانين الفيزيائية" (1964) ، الفصل. 6.

لطالما أزعجتني هذه العبارات وما شابهها حول عدم فهم قوانين ميكانيكا الكم. ثنائية الموجة الجسدية ، خصائص الجسيمات الكمومية تتصرف مثل الموجات والجسيمات - هل من المستحيل حقًا فهمها بوضوح ، ألا ترى سلوكًا للحلول الرياضية ، ولكن بأم عينيك؟ في هذا الاستعراض ، سأقدم نتائج تتحدى هذا التصوف.

اشتقاق نسبة دي برولي

عرف لويس دي بروجلي النسبة $E = h\nu$ (صيغة بلانك) و $E_0=m_0c^2$ (معادلة الكتلة والطاقةفي النظرية النسبية الخاصة) حيث $m_0$ - كتلة الراحة ، أي الكتلة في إطارها المرجعي الخاص.

وفقًا لنظرية النسبية ، لا يوجد وقت مطلق ، ولكل نقطة في الفضاء خاصتها - الإحداثي الرابع t. الوقت الخاص ، كما استنتج لويس دي برولي ، يشبه الساعة الشخصية. كل من الشخص والإلكترون لهما. ماذا يعني؟

اقترح أن كل جسيم له عملية دورية داخلية (توك توك مع التردد) ، والتي تعمل كمقياس لوقته [1]. تسمح لنا هذه العملية الداخلية ذات التردد في إطارها المرجعي الخاص بربط صيغتين للطاقة

E_{0} = m_{0} c^{2} = h ν_{0}

$E_0=m_0c^2=h\nu_0$

يلاحظ المراقب الثابت عملية تذبذبية $\nu_0$ جسيمات تطير بسرعة $v$ عند نقطة $x$ مثل

ψ = \exp (2 π i ν t)

$\psi=\exp(2\pi i\nu t)$

يعطي الانتقال إلى الإطار المرجعي للجسيم في الأس

\underset{ν}{\underset{⏟}{ν_{0} \sqrt{1 - \frac{v^{2}}{c^{2}}}}} \cdot \underset{t}{\underset{⏟}{\frac{- t_{0} + \frac{v}{c^{2}} x}{\sqrt{1 - \frac{v^{2}}{c^{2}}}}}} = \frac{v}{c^{2}} x - ν_{0} t_{0}

$\underset{\nu}{\underbrace{\nu_0\sqrt{1-\frac{v^2}{c^2}}}}\cdot\underset{t}{\underbrace{\frac{-t_0+\frac{v}{c^2}x}{\sqrt{1-\frac{v^2}{c^2}}}}}=\frac{v}{c^2}x-\nu_0t_0$

– , $\exp(2\pi i\nu_0t_0)$

ψ = \exp (2 π i (\frac{v}{c^{2}} x - ν_{0} t_{0}))

$\psi=\exp(2\pi i(\frac{v}{c^2}x-\nu_0t_0))$

ψ (x, t) = \exp (2 π i (\frac{m_{0} c^{2}}{h} \frac{v}{c^{2}} \cdot x - \frac{E}{h} t_{0})) = \exp (2 π i (\frac{m_{0} v}{h} x - \frac{E_{0}}{h} t_{0})) = \exp (\frac{i}{ℏ} (p \cdot x - E \cdot t))

$\psi(x,t)=\exp(2\pi i(\frac{m_0c^2}{h}\frac{v}{c^2}\cdot x-\frac{E}{h}t_0))=\exp(2\pi i(\frac{m_0v}{h}x-\frac{E_0}{h}t_0))=\exp(\frac{i}{\hbar}(p\cdot x-E\cdot t))$

, $v$

λ = \frac{h}{p}

$\lambda=\frac{h}{p}$

$p=mv$ – , $h$ – .

. , .

-? -!

-«» . ( ) 4 . ( ), (4.5g ). , 50 40x40 =6.5 . 1 , , .

. – . – «» . – . 1 – «», 2 – , , 3 – «» , 4 – -, , 5 – .

, . — « » «» 2 .

, ( 4), «». ( ) . : [2].

- Y. Couder and E. Fort. Single-particle diffraction and interference at a macroscopic scale. Phy. Rev. Lett., 97(15):154101, 2006.

- , , , - . (, , ). , , — , , .

, (, ) , (, ). .

, , , . . , . (, , ) . , , , , — -.

وتجدر الإشارة إلى أن أفكارًا مماثلة نوقشت في العلوم الروسية في وقت مبكر جدًا ، على سبيل المثال ، في كتاب عالم تومسك ب. Rodimov "ميكانيكا الكم ذاتية التذبذب" [3]. كما أنه صمم موجة جسيمية. لسوء الحظ ، لم يتم التقاط أفكاره.

ثنائية الموجة الجسيمية: بشكل واضح

اشتقاق نسبة دي برولي

-? -!

الأدب

More articles: