⛹🏼 👨🏾‍🌾 🤔 اختبار حدود الرؤية البشرية مع الحالات الكمية للضوء: تجارب الماضي والحاضر والمستقبل 🤽🏽 🔇 👩🏻‍🎤

ويخصص المقال لاستعراض الإنجازات والدراسات المخططة للقدرات الكمية للنظام البصري البشري استمرارًا للموضوع المطروح في هذا المنشور . البحث هو في الأساس متعدد التخصصات بطبيعته عند تقاطع فيزياء الكم والعلوم المعرفية. تُرجمت باختصارات غير مهمة ، وقدمها مؤلف الترجمة بمواد وتعليقات إضافية حول الموضوع ، والتي تعتبر ذات أهمية مستقلة.

KDPV من اتساع الشبكة.

1 المقدمة

لطالما اهتم خبراء البصريات الكمومية بالنظام البصري البشري ، والذي ربما يكون حساسًا للفوتونات الفردية. كانت التجارب المبكرة محدودة بسبب عدم اتساق مصادر الضوء الكلاسيكية ، ولكن عصر مصادر الفوتون الفردي الحقيقية وإحصائيات الفوتون القابلة للضبط قد فتحت مجالات جديدة للبحث ، بما في ذلك قياس الكفاءة الكمية لقضبان مستقبلات الضوء للعين الشفق (حوالي 33٪) [1] ، وقياس إحصائيات الفوتون من مصادر الضوء المختلفة حيث تستخدم القضبان كمستشعرات [2]. قدمت تجربة حديثة أفضل دليل على أن النظام البصري يمكن أن يكتشف فوتونًا واحدًا [3] ، بينما فحص آخر التجميع الزمني في النظام المرئي لعدة فوتونات [4].توفر هذه التطورات في أبحاث الرؤية أحادية الفوتون فرصة فريدة لدراسة التأثيرات الكمية مع النظام المرئي ، بما في ذلك التراكب والتشابك. تقدم هذه المقالة لمحة موجزة عن الأبحاث السابقة في رؤية الفوتون الفردي والقدرات الحالية ، وتقترح تجربتين لدراسة تصور حالة التراكب واستخدام مراقب بشري ككاشف في اختبار بيل.

2.

بعد فترة وجيزة من ظهور مفهوم الضوء كالفوتونات في أوائل القرن العشرين ، أصبح من الواضح أن إحصائيات الفوتونات الفردية من المحتمل أن تكون مهمة في تحديد الحد الأدنى للرؤية البشرية [5]. تم إجراء واحدة من أقدم وأشهر تجارب العتبة الدنيا من قبل هيشت وشلير وبيرين في عام 1942 [6]. في دراساتهم ، لاحظ المشاركون ومضات ضوئية خافتة للغاية بمتوسط عدد من الفوتونات يتراوح من 50 إلى 400. بعد كل ومضة ، سُئل المشاركون (كل من المؤلفين المشاركين في الدراسة الثلاثة) عما إذا كانت مرئية أم لا؟ اختلف متوسط عدد الفوتونات في التوهجات ، وتم تحديد عدد المرات التي اكتشف فيها الأشخاص توهجًا في كل مستوى. بافتراض أن عدد الفوتونات التي اكتشفها النظام البصري في كل اختبار هو متغير عشوائي يخضع لتوزيع بواسون ،وأن عددًا معينًا من الفوتونات n مطلوب للإدراك ، Hecht et al. حسبت أن عتبة الرؤية كانت بين 5 و 7 فوتونات ، اعتمادًا على الموضوع (الشكل 1).

الشكل: 1. بيانات من Hecht et al. [6]. إن ملاءمة نموذج بواسون لقياس العلاقة بين متوسط عدد الفوتونات في التوهجات والتردد الذي تم الإبلاغ عن أن الموضوع مرئي به يعطي تقديرًا للعتبة البصرية ن.

كانت هذه التجربة واحدة من أولى التجارب التي قدمت دليلاً على أن العصي يمكن أن تستجيب لفوتونات مفردة: سقطت ومضات من الضوء على منطقة تحتوي على حوالي 500 قضيب ، بحيث إذا تم اكتشاف 5-7 فوتونات فقط ، فلن يتمكن أي قضيب منفرد من اكتشاف أكثر من واحد. ومع ذلك ، هناك العديد من المشاكل في هذا الإعداد التجريبي يمكن أن تؤدي إلى المبالغة في تقدير هذه القيم. والأهم من ذلك هو طلب الإبلاغ ببساطة عما إذا كان قد لوحظ تفشي المرض أم لا ، مما قد يؤدي إلى المبالغة في تقدير الحد الأدنى مقارنة بالقيمة الحقيقية ، بسبب الردود الإيجابية الخاطئة المحتملة من الأشخاص.

علاوة على ذلك ، في التجارب اللاحقة التي تم فيها توجيه الأشخاص لتقييم ومضات الضوء الضعيفة على مقياس من 0 إلى 6 ، وجدوا حدًا أدنى محتملًا للرؤية لفوتون واحد فقط (لبعض الموضوعات) [7]. أظهرت القياسات المختبرية لخلايا قضيب فردية أيضًا أن الخلايا تنتج إشارات كهربائية منفصلة استجابةً لانفجارات الضوء الخافت مع أدنى مستويات الإشارة التي يبدو أنها تتوافق مع فوتونات مفردة [8] (انظر الشكل 2).

ومع ذلك ، كانت كل هذه التجارب محدودة بسبب عدم تماسك الإشعاع من مصادر الضوء الكلاسيكية التي لا يمكنها إنتاج فوتونات مفردة. خلق تطوير مصادر الفوتون الواحد فرصًا جديدة في أبحاث الرؤية ، والتي تمت مناقشتها في القسم 3.

. 2. () . , , . () t = 0. ~1, ~500. () , . 1 2 [9].

3.

تم تطوير مصادر الفوتون الفردي للبصريات الكمومية وبحوث المعلومات الكمومية ، وتشمل المصادر القائمة على الذرات المفردة [10] ، والشواغر المستبدلة بالنيتروجين في الماس [11 ، 12] ، والنقاط الكمومية [13] ، والتشتت البارامترى العفوي بتردد متناقص ( تلقائي) حدودي التحويل السفلي - SPDC) [14]. تعد مصادر SPDC مثالية من نواحٍ عديدة لدراسات الرؤية أحادية الفوتون ، حيث يمكن أن تكون ساطعة جدًا ، ويمكن أن تنبعث الضوء في نطاق واسع من الطول الموجي (تكون القضبان أكثر حساسية حول 500 نانومتر) ، ولها كفاءة عالية ، محدودة بشكل أساسي بسبب الخسائر البصرية. مع بعض التعديل ، يمكنهم أيضًا بسهولة إنتاج أزواج من الفوتونات المتشابكة مع الاستقطاب ، ودرجات أخرى من الحرية [15].

في التين. يوضح الشكل 3 مثالاً لمصدر بخار SPDC تم تطويره في مختبرنا وتم تحسينه لأبحاث الرؤية البشرية [16 ، 17]. كانت كفاءة التبشير لهذا المصدر (احتمالية إرسال فوتون إلى مراقب إذا تم اكتشاف فوتون مرسال ) 38.5٪. يولد فوتونات مفردة بطول موجي 505 نانومتر بالقرب من ذروة الحساسية الطيفية للقضبان.

. 3. . (VA). 562 505 (BBO); 562- (SPAD) ( , ) FPGA. 505- 25- , (PBS) (FPC); (PC), PBS. . 505- (HWP) PBS, (. 4). 505 , .

لدراسة الرؤية البشرية ، هناك حاجة أيضًا إلى محطة مراقبة ، بمساعدة الفوتونات التي يتم توصيلها إلى أعين الشخص المعني (الشكل 4). تسمح لك محطتنا بتسليم الفوتونات إلى نقطة أو نقطتين منفصلتين مكانيًا في شبكية العين ، بزاوية ± 16 درجة تقريبًا إلى اليسار واليمين من النقرة- الحفرة المركزية. تتيح هذه الميزة تحسين التصميم التجريبي مقارنةً بـ Hecht et al.: بدلاً من سؤال الأشخاص عما إذا كانوا قد رأوا فوتونًا أم لا ، يمكن للمرء بشكل عشوائي (باستخدام PC و PBS كما هو موضح في الشكل 3) إرسال فوتون إلى اليسار أو اليمين أشر واسأل أين شوهد. هذا يزيل تأثير العتبة الاصطناعية الذي يمكن أن يحدث عندما يُطلب من الموضوع تقييم وجود أو عدم وجود محفز. إذا اختار الأشخاص "يسارًا" أو "يمينًا" بدقة أكبر بكثير من 50٪ ، فيمكننا أن نستنتج أنهم رأوا المنبه. عيب هذا النهج هو أنه بسبب الفقد البصري المرتفع نسبيًا في العين (يقدر ~ 90-97 ٪) ، عادة ما تكون هناك حاجة لعدد كبير من سلسلة طويلة من الاختبارات لإثبات التأثير ،لأن معظمهم لا يكتشفون الفوتون في الواقع.

استخدمنا هذا المصدر لدراسة كيفية تلخيص النظام المرئي للفوتونات في إطار زمني قصير [4] ، واستخدم آخرون مصدر SPDC مشابهًا وإعدادًا تجريبيًا مختلفًا (استبدال اليسار واليمين بأوقات تسليم الفوتون السابقة واللاحقة) لإظهار أن الأشخاص المختبرين يمكنهم تحقيق دقة تزيد عن 50٪ للفوتونات المفردة. سيكون البحث اللاحق مع عدد أكبر بكثير من التجارب التجريبية والتصميم التجريبي المحسن (بما في ذلك عدد متساوٍ من تجارب التحكم التي لا توجد فيها فوتونات) ضروريًا لتأكيد هذه النتيجة. ومع ذلك ، نعتقد أن البشر قادرون بالفعل على اكتشاف فوتونات مفردة. فرصة مثيرةأنه يمكن الآن استخدام مصدر فوتون واحد مماثل لدراسة التأثيرات الكمية باستخدام النظام المرئي. يتم عرض التجربتين المقترحتين في القسم 4.

الشكل 4. مجال رؤية الموضوع والمنظر العلوي التخطيطي لمحطة المراقبة. يتكون تقاطع التثبيت (الموضح في مجال الرؤية وليس القياس) من مصباح LED خافت 700 نانومتر خلف قناع التقاطع (القضبان غير حساسة للأطوال الموجية الحمراء البعيدة). يتم محاذاة الشعاعين الأيسر والأيمن مع العين اليمنى للموضوع عندما يكون الموضوع مثبتًا على مسند الذقن.

4. التجارب المقترحة: التراكب والتشابك

إذا تمكن شخص ما من اكتشاف فوتونات مفردة ، فسيتم فتح مجموعة واسعة من الأعمال والتجارب المثيرة أمامنا. من خلال دراسة كيفية تفاعل الأشخاص بشكل مباشر مع الظواهر الكمية وقياسها ، يمكننا اختبار تنبؤات ميكانيكا الكم القياسية وحتى إعطاء المراقب البشري دورًا مباشرًا في اختبار الواقعية المحلية.

4.1

. 5. (a) /, . (HWP) 0°, 45°, , . . (b) . HWP 22.5°, (V) (D), V. (PBS) , . , , () , .

أحد الاختبارات البسيطة نسبيًا التي يمكننا إجراؤها هو تحديد ما إذا كان البشر يدركون أي فرق بين الفوتون في حالة التراكب والحالة المختلطة الكلاسيكية. كانت تجربة التراكب في النظام البصري ذات أهمية كبيرة لسنوات عديدة ، وقد تم اقتراح عدة طرق [18 ، 19]. لإجراء هذه التجربة ، يمكنك استخدام الإعداد الموضح في الشكل. 3 ، ولكن بالإضافة إلى الاختبارات التي يوجد فيها فوتون واحد على الجانب الأيسر أو الأيمن من شبكية العين ، يمكن أيضًا إجراء الاختبارات بفوتون ممثل بشكل عشوائي في تراكب للجانبين الأيمن والأيسر. يمكن تحقيق ذلك بسهولة عن طريق تدوير لوحة نصف الموجة الموضحة في الشكل. 5 إلى 22.5 درجة ، للحصول على الدولة

\frac{1}{\sqrt{2}} (| H, r i g h t > + | V, l e f t >)

$\frac{1}{\sqrt{2}}(|H,right>+|V, left>)$

كما هو الحال في اختبار الرؤية أحادي الفوتون ، يُطلب من الشخص الإبلاغ من أي جانب كان الفلاش مرئيًا في كل اختبار. وفقًا لميكانيكا الكم القياسية ، يجب ألا يكون هناك اختلاف في الإدراك بين نفس التراكب ونفس الخليط الكلاسيكي. أي اختلاف مهم إحصائيًا في نسبة الاستجابات اليمنى واليسرى بين هذين الشرطين (بعد النظر بعناية في أي انحراف في الجهاز) سيشير إلى تأثير غير متوقع ، وقد يكون له آثار على التفسيرات البديلة لميكانيكا الكم (مثل الواقعية الكبيرة [20 ، 21]).

4.2 اختبار بيل مع مراقب بشري

الشكل: 6. مخطط مبسط لاختبار بيل مع استبدال كاشف بمراقب بشري. عندما يشير أحد الكواشف الموجودة على الجانب A إلى أن الفوتون قد تم قياسه بالإعدادات $b' = 67,5°$ , , . - : (PC) , (HWP) . PC , HWP ( ). (LC) .

تجربة مثيرة أخرى يمكننا القيام بها هي اختبار الواقعية المحلية مع مراقب بشري ككاشف. ستكون الخطوة الأولى هي استبدال كاشف بمراقب بشري والآخر بقياسات باستخدام عداد الفوتون عالي الكفاءة (انظر الشكل 6). عن طريق ضخ بلورتين متعامدتين غير خطيتين في نفس الوقت ، يمكن للمرء الحصول على أزواج من الفوتونات المتشابكة الاستقطاب [15 ، 22 ، 23]. ثم يمكن للمرء أن يستخدم CH ( Clauser-Horne ) عدم المساواة المعروفة [24] ، والتي تربط المفصل

(c)

$(c)$ واحد

(s)

$(s)$ احتمالات الإعدادات

a, a^{'}, b, b^{'}

$a, a', b, b'$ على محللات الاستقطاب A و B:

c_{12} (a, b) + c_{12} (a^{'}, b) + c_{12} (a^{'}, b^{'}) - c_{12} (a, b^{'}) \leq s_{1} (a^{'}) + s_{2} (b)

$c_{12}(a,b)+c_{12}(a',b)+c_{12}(a',b')-c_{12}(a,b') ≤ s_1(a')+s_2(b)$

يمكن إثبات أن أي نظرية تدعم الواقعية المحلية يجب أن تمتثل لهذا التفاوت. في التجربة الأولية ، استخدمنا كاشفات أحادية الفوتون لقياس جميع المصطلحات باستثناء

c 12 (a^{'}, b^{'})

$c12(a',b')$ ... عند استخدام مجموعة الإعدادات المثلى للتحليل

(a = 0 °, a^{'} = 45 °, b = 22, 5 °, b^{'} = 67, 5 °)

$(a = 0°, a' = 45°, b = 22,5°, b' = 67,5°)$ ، تبسط المتباينة إلى

3 c o s^{2} (22.5 °) / 2 - p_{o b s} \leq 1

$3cos^2 (22.5°)/2 − p_{obs} ≤ 1$

p_{o b s} \geq 0.28

$p_{obs} ≥ 0.28$

أين

p_{o b s}

$p_{obs}$ - احتمال أن يكتشف الموضوع فوتونًا على جانبه (أ) مع إعداد القياس

a^{'} (45 °)

$a' (45°)$ عندما يكون على الجانب (ب) يتم الكشف عن فوتون مع إعداد القياس

b^{'} (67, 5 °)

$b' (67,5°)$ ... حتى إذا

p_{o b s}

$p_{obs}$ يتجاوز قيمة 0.28 بمستوى دلالة إحصائي ، يتم انتهاك عدم المساواة في CH.

يمكن استخدام تصميم اختيار قسري ، مشابه لاختبار رؤية الفوتون الفردي ، للتحكم في الاحتمال المنخفض أن يكتشف الشخص الفوتون في أي من الاختبارات. إذا كان القياس على الجانب B يشير إلى النتيجة المرجوة للمصطلح

c_{12} (a^{'}, b^{'})

$c_{12}(a',b')$ ، يستمر الفوتون المتشابك في الانقلاب يسارًا / يمينًا (كما هو موضح في الشكل 5 أ) ويتم توجيهه عشوائيًا إلى جانب واحد من مجال رؤية الموضوع. بالإضافة إلى ذلك ، يتم تغذية الفوتون غير المتشابك إلى الجانب الآخر من مجال الرؤية باحتمال 28٪. يصدر الموضوع أحكامًا مستقلة حول ما إذا كان الفوتون موجودًا على كلا الجانبين. إذا

p_{o b s} = 0, 28

$p_{obs} = 0,28$ ، فإن الموضوع سيرى جانب الفوتون المتشابك بقدر ما يرى جانب التحكم (غير المتشابك). إذا رأوا الجانب المرتبك أكثر بكثير من عنصر التحكم ، فإن القياس ينتهك عدم المساواة في CH. لاحظ أن مثل هذا الاختبار لن يأخذ في الحسبان ثغرات "التوقيت" و "الكشف". ومع ذلك ، ستظل دراسة تجريبية فريدة ومثيرة للاهتمام.

5. الخلاصة

الآن بعد أن أظهرت التجارب مع مصادر الفوتون الواحد أن البشر ربما يمكنهم اكتشاف فوتونات مفردة ، يمكن اقتراح مجموعة واسعة من التجارب الجديدة المثيرة للاهتمام ، في كل من الفيزياء وعلم النفس. استعرضت هذه المقالة الأبحاث السابقة حول الحد الأدنى من الرؤية البشرية وقدمت تجربتين محتملتين لاختبار ميكانيكا الكم باستخدام النظام البصري ، بما في ذلك حالات التراكب والتشابك. ستكون المشكلة الرئيسية لهذه التجارب وغيرها من تجارب الرؤية أحادية الفوتون هي الاحتمال المنخفض أن الفوتون سينتقل إلى المستقبلات الضوئية ويتم اكتشافه في اختبارات منفصلة (ربما 5-10٪ ، بشرط مصدر فعال تمامًا) ، وبالتالي ، متطلبات سلسلة كبيرة جدًا من الاختبارات.

على الرغم من حقيقة أن وجود الشخص كمراقب يجعل التجارب المقترحة فريدة ومثيرة للاهتمام ، فإننا نؤكد أنه ليس من المفترض أن تختبر تأثير وعي الراصد على نتائج هذه التجارب ؛ بدلاً من ذلك ، تستخدم هذه التجارب القدرات الفريدة للنظام المرئي لاختبار تنبؤات ميكانيكا الكم ، وقد توضح أيضًا القيود التجريبية على المقترحات البديلة مثل الواقعية الكبيرة.

هناك أيضًا عدد من الدراسات النفسية الفيزيائية المثيرة للاهتمام والتي يمكن لمصدر الفوتون الوحيد استخدامها. يمكن التحقيق في جوانب أخرى من تكديس الوقت عند أدنى مستويات الإضاءة ، مثل ما إذا كان يُنظر إلى الإضاءة المنخفضة على أنها كمية. باستخدام المرايا القابلة للتشوه ومعدلات الضوء المكاني ، يمكن دراسة التراص المكاني عن طريق تغيير حجم منبه الفوتون المنخفض على شبكية العين. يمكن أيضًا استخدام المصادر الأكثر تقدمًا التي يمكنها توليد حالات ذات عدد أكبر من الفوتونات [25] لقياس وظيفة الحساسية البصرية لعدد محدد بدقة من الفوتونات.

فهرس

[1] Phan, N. M., Cheng, M. F., Bessarab, D. A., and Krivitsky, L. A., “Interaction of Fixed Number of Photons with Retinal Rod Cells,” Physical Review Letters 112, 213601 (may 2014). [2] Sim, N., Cheng, M. F., Bessarab, D. A., Jones, C. M., and Krivitsky, L. A., “Measurement of Photon Statistics with Live Photoreceptor Cells,” Physical Review Letters 109, 113601 (sep 2012).

[3] Tinsley, J. N., Molodtsov, M. I., Prevedel, R., Wartmann, D., Espigul´ e-Pons, J., Lauwers, M., and Vaziri, A., “Direct detection of a single photon by humans,” Nature Communications 7, 12172 (jul 2016).

[4] Holmes, R., Victora, M., Wang, R. F., and Kwiat, P. G., “Measuring temporal summation in visual detection with a single-photon source,” Vision Research 140, 33–43 (2017).

[5] Bouman, M. A., “History and Present Status of Quantum Theory in Vision,” in [Sensory Communication], 376–401, The MIT Press (sep 2012).

[6] Hecht, S., “ENERGY, QUANTA, AND VISION,” The Journal of General Physiology 25, 819–840 (jul 1942).

[7] Sakitt, B., “Counting every quantum,” The Journal of Physiology 223(1), 131–150 (1972).

[8] Rieke, F. and Baylor, D. A., “Single-photon detection by rod cells of the retina,” Reviews of Modern Physics 70(3), 1027–1036 (1998).

[9] Baylor, D. A., Nunn, B. J., and Schnapf, J. L., “The photocurrent, noise and spectral sensitivity of rods of the monkey Macaca fascicularis,” The Journal of Physiology 357, 575–607 (dec 1984).

[10] McKeever, J., Boca, A., Boozer, A. D., Miller, R., Buck, J. R., Kuzmich, A., and Kimble, H. J., “Deter-ministic Generation of Single Photons from One Atom Trapped in a Cavity,” Science 303(March), 1992 (2004).

[11] Kurtsiefer, C., Mayer, S., Zarda, P., and Weinfurter, H., “Stable solid-state source of single photons,” Physical Review Letters 85(2), 290–293 (2000).

[12] Beveratos, A., Brouri, R., Gacoin, T., Poizat, J.-P., and Grangier, P., “Nonclassical radiation from diamond nanocrystals,” Physical Review A 64, 061802 (nov 2001).

[13] Michler, P., Kiraz, A., Becher, C., Schoenfeld, W. V., Petroff, P. M., Zhang, L., Hu, E., and Imamoglu, A., “A quantum dot single-photon turnstile device,” Science 290, 2282–5 (dec 2000).

[14] Hong, C. K. and Mandel, L., “Experimental realization of a localized one-photon state,” Physical Review Letters 56(1), 58–60 (1986).

[15] Kwiat, P. G., Waks, E., White, A. G., Appelbaum, I., and Eberhard, P. H., “Ultra-bright source of polarization-entangled photons,” Physical Review A 60(2), R773® (1999).

[16] Holmes, R., Christensen, B. G., Street, W., Wang, R. F., and Kwiat, P. G., “Determining the Lower Limit of Human Vision Using a Single Photon Source,” in [Conference on Lasers and Electro-Optics 2012], QTu1E.8, Optical Society of America (2012).

[17] Holmes, R., Christensen, B. G., Wang, R. F., and Kwiat, P. G., “Testing the Limits of Human Vision with Single Photons,” in [Frontiers in Optics 2015], FTu5B.5, Optical Society of America (2015).

[18] Ghirardi, G., “Quantum superpositions and definite perceptions: envisaging new feasible experimental tests,” Physics Letters A 262, 1–14 (oct 1999).

[19] Thaheld, F. H., “Can we determine if the linear nature of quantum mechanics is violated by the perceptual process?,” BioSystems 71, 305–309 (oct 2003).

[20] Ghirardi, G. C., Rimini, A., and Weber, T., “Unified dynamics for microscopic and macroscopic systems,”

Physical Review D 34, 470–491 (jul 1986).

[21] Leggett, A. J., “Testing the limits of quantum mechanics: motivation, state of play, prospects,” Journal of Physics: Condensed Matter 14(15), R415–R451 (2002).

[22] Christensen, B. G., McCusker, K. T., Altepeter, J. B., Calkins, B., Gerrits, T., Lita, A. E., Miller, A., Shalm, L. K., Zhang, Y., Nam, S. W., Brunner, N., Lim, C. C. W., Gisin, N., and Kwiat, P. G., “Detection-Loophole-Free Test of Quantum Nonlocality, and Applications,” Physical Review Letters 111, 130406 (sep 2013).

[23] Akselrod, G. M., Altepeter, J. B., Jeffrey, E. R., and Kwiat, P. G., “Phase-compensated ultra-bright source of entangled photons: erratum,” Optics Express 13, 5260–5261 (apr 2005).

[24] Clauser, J. F. and Horne, M. A., “Experimental consequences of objective local theories,” Physical Review D 10, 526–535 (jul 1974).

[25] McCusker, K. T. and Kwiat, P. G., “Efficient Optical Quantum State Engineering,” Physical Review Letters 103, 163602 (oct 2009).

إضافات مؤلف الترجمة

في بعض المنشورات عبر الإنترنت التي تحتوي على موضوعات علمية شائعة ، ظهرت منشورات حول موضوع المقالة والبحث الجاري ( 1 ، 2 ). أنها توفر اعتبارات إضافية تتعلق بالبحث المخطط.

اقتباس مع ترجمة من 1

— . , , , , , . , , , «» , , «» «». ? « , », — . , , , - . « », — .

, . , , , . ? — ? ? ? ?

. , , «GRW» ( , ). GRW , ; , . , , — . GRW . , , . « » .

, GRW, , , , . , GRW, , . , — — . , , , , , GRW ( GRW (GianCarlo Ghirardi (1998)) — . ).

, - , , , GRW , , , . , , . « . , », — .

. « , ?» — . « — , . - , , ».

, 2016 , , , , . , ? , ? , ? ( ) ( ), , .

, . « , », — .

: . , ? , - .

« , , . , , , », — — « , , ».

تمت ترجمة المادة 2 بالكامل تقريبًا على أحد المصادر ، وتكشف عن اسم الملهم الأيديولوجي لهذه الدراسات.

اقتبس منها

? , . , , . , , — — . , , , , , ( ) . , — . , . , , .

. 2015 , , , . , . 2017 « »: , , ( ) . BIG Bell Test 100 000 - 2016 . - .

تعليقات مؤلف الترجمة

قد تحتوي التعليقات ، بشكل صريح أو ضمني ، على رأي المؤلف في الموضوعات المعروضة.

اختبار حدود الرؤية البشرية مع الحالات الكمية للضوء: تجارب الماضي والحاضر والمستقبل